Page 35 - 4523

a 
y н   t o   a K cos Kt  b K sin Kt , (1.27)
2
K 1
де коефіцієнти a і b визначаються за формулами
K
K
T 2
2
a K   y н ) t ( cos Ktdt , (1.28)
T
T 2
T 2
2
b K   н  sint  Ktdt . (1.29)
y
T
T 2
Якщо статична характеристика нелінійного елемента
симетрична відносно початку координат, тобто якщо
f X н    f X н , то стала складова y но  a o 2 і коефіцієнти

всіх парних гармонік дорівнюють нулю.
Перша гармоніка, яка має частоту вхідного сигналу  ,
суттєво переважає над іншими гармоніками сигналу y . До
н
того ж вищі гармоніки із-за інерційності лінійної частини
майже не проходять на її вихід. На основі цих двох
припущень можна враховувати тільки першу гармоніку і
сигнал на виході елемента з непарно-симетричною
характеристикою можна представити наближено так:
y н  t  y н1  t  a 1 cos t  b 1 sin t . (1.30)
Враховуючи, що
x  t x  t
sin t  н , cos t  н ,
x нт x 
нт
і вводячи позначення
b a
xq нт   1 , q 1 x нт   1 , (1.31)
x нт x нт
можна замість виразу ( 1.30) записати
q x 
 ty н  q x нт   tx н  1 нт x н  t , (1.32)

або в операторній формі

34