Page 61 - 4417

Насправді одномірного руху не існує, але при русі рідин
та газів у трубопроводах та елементах проточної частини ма-
шин та споруд з великими швидкостями, а точніше з велики-
ми числами Рейнольдса, максимальна швидкість у будь-якому
перерізі потоку, як правило, мало відрізняється від середньої
швидкості. Тому наближено в цих випадках рух можна роз-
глядати як одномірний з деякою середньою по перерізу швид-
кістю. Якщо параметри одномірного руху не залежать від ча-
су, рух вважається стаціонарним, якщо залежать – нестаціона-
рним.
Введення поняття одномірного руху дозволяє спрощено
розв’язувати багато задач. Таким представленням руху широ-
ко користуються у гідравліці.
Основними рівняннями одномірного руху нестискуваних
рідин є:
 рівняння збереження маси, рівняння імпульсу, момен-
тів імпульсів,
 рівняння енергії, або рівняння Бернуллі.
На основі вище зазначеного, можемо сказати, що енергія
потоку, що проходить через якийсь переріз за певний час, бу-
де складатися з наступних складових:
dL - робота розширення газу;
dl - робота зовнішніх сил (робота проштовхування) ;
dl - робота сил тертя;

dl - робота, що витрачається на приріст кінетичної ене-
0
ргії.
Тобто повна енергія потоку буде дорівнювати
dL  dl  dl  dl . (1.161)
0

З іншого боку робота розширення газу для оборотних
термодинамічних процесів

dL  pd  . (1.162)
Термодинамічний процес називається зворотним, якщо
він може проходити як в прямому, так і в зворотному
напрямку, причому якщо такий процес проходить спочатку в
прямому, а потім у зворотному напрямках і система
повертається в початковий стан, то в навколишньому
62