Page 37 - 4417

вищем, і відповідно буде проходити через зміну внутрішньої
енергії газу:
 L  L  L  m (p   p )  mR (T  T )
1 2 2 2 1 1 2 1 (1.77)

або,

 L  u (  u ) m.
1 2 (1.78)
де u та u – зміна внутрішньої питомої енергії потоку газу.
1 2
Врахувавши вираз для роботи газу (1.49), отримаємо, що
u  p   u  p  або і 1 = і 2,
1 1 1 2 2 2 (1.79)
де і  и  р  – ентальпія (повний тепловміст потоку газу в да-
ному перерізі).
Отже, дроселювання газу – це процес, який проходить
при сталій ентальпії. Зміна температури внаслідок зменшення
тиску в процесі ізоентальпійного дроселювання газу характе-
ризується коефіцієнтом Джоуля-Томсона:

 дТ  1   д  
Т
а           (1.80)

 др  с р    дТ  р  

і тоді зміна температури газу може бути визначена як
2 р
Т  Т Т 2  dp .
 D
1 j (1.81)
1 р
З формули (1.81) видно, що знак коефіцієнта а буде зале-
жати від виразу в дужках (оскільки с  0 ). Це означає, що в
р
ході дроселювання, залежно від характеру взаємодії між мо-
лекулами, газ може як нагріватися, так і охолоджуватися. Як-
що   дТдТ /    , то процес дроселювання буде проходити
р
без будь-якої зміни температури. Температура, за якої відбу-
вається зміна знака коефіцієнта D , називається точкою інвер-
j
сії.

38