Page 36 - 4417

A   , 0 57832729, A  , 0 53530771;
3 4
A   , 0 61232032, A   , 0 10488813;
5 6
A  , 0 68157001, A  , 0 68446549.
7 8
Метод розрахунку коефіцієнта стисливості Каліфорній-
ської асоціації природного газу (California Natural Gas Assosia-
tion). Використовуючи дану методику, коефіцієнт стисливості
можна визначити за такою залежністю (збережено вигляд та
позначення першоджерел):

1
Z  , (1.76)
  P 344 , 400   10 , 1 785 G  
 1  avg , 3 825  
    T f  
 
де P – середній манометричний тиск газу в газопроводі, psig;
avg
G – відносна густина газу по повітрю;
T – температура газу,  F .
f
Відхилення властивостей реальних газів від властивостей
ідеальних газів виявляється не тільки при вивченні стисливос-
ті газів, але також при вивченні теплофізичних властивостей
газів, наприклад їх теплоємність. Теплоємності ідеального
газу не залежать від тиску (або питомого об’єму v) і є функці-
ями тільки температури, однак теплоємності реальних газів
досить суттєво залежать від абсолютного тиску та температу-
ри. У додатку К наведено графічні залежності питомої масової
теплоємності метану, водяної пари та вуглекислого газу зале-
жно від абсолютного тиску та температури.
Окрім залежності коефіцієнта стисливості та теплоємно-
сті реальних газам притаманне таке явище як ефект Джоуля-
Томсона. Ефектом Джоуля-Томсона називають зміну темпе-
ратури внаслідок зменшення тиску, коли газ перетікає через
деякий місцевий опір (вентиль, діафрагму та ін.). Сам такий
процес перетікання газу через опір прийнято називати дросе-
люванням. При дроселюванні робота сил тиску перетворюєть-
ся в теплоту. Оскільки цей процес швидкоплинний, то він бу-
де адіабатний, тобто без теплообміну з навколишнім середо-

37