Page 21 - 4417

k 1
 p  k  T 
 2    2  . (1.37)
   
T
 p 1   1 
Найбільш загальним випадком термодинамічного процесу
є політропний процес, який характеризується зворотністю тер-
модинамічного процесу і показником політропи n . Значення
показника політропи може змінюватись у межах від плюс  до
мінус , але в ході самого політропного процесу показник полі-
тропи залишається сталою величиною n  const . Рівняння по-
літропи має вигляд:
p n  const . (1.38)

Політропний процес можна розглядати як узагальнення
до уже розглянутих термодинамічних процесів. Дійсно, з рів-
няння політропи (1.38), переписавши його у вигляді
1
p   const , при значені показника політропи n  отрима-
n
ємо ізохорний процес:   const . У випадку якщо показник
політропи n  1, то отримаємо p  const, що відподає зако-
нові Бойля-Маріотта для ізотермічного процесу. У випадку
n  0 маємо ізобарний процес: p  const , а коли n  k то рів-
,
няння (1.38) перетворюється в рівняння адіабати Пуассона.

1.2.8 Теплоємність

Поряд із здійсненням роботи будь-який термодинамічний
процес загалом супроводжується підведенням (або відведен-
ням) тепла до тіла з навколишнього середовища.
Підведення тепла тілу призводить до зміни його темпе-
ратури, що залежить від зовнішніх умов, в яких відбувається
зміна стану тіла, тобто від характеру процесу.
Відношення кількості тепла dQ , отриманого тілом при
нескінченно малій зміні його стану, до того, що сталося вна-
слідок цієї зміни температури тіла, називається теплоємністю
тіла в даному процесі:

22