Page 210 - 4399

У діелектриків з полярними молекулами ця сума
дорівнює нулю внаслідок хаотичної орієнтації дипольних
моментів. У діелектриків з неполярними молекулами, або з

йонною кристалічною граткою  p дорівнює нулю, тому що
i
i
дипольні моменти молекул за відсутності поля відсутні. 
Якщо внести діелектрик в електричне поле, то  p
i
i
буде відмінною від нуля і тим більшою, чим інтенсивніше
поле. У діелектриках з полярними молекулами дипольні
моменти молекул будуть орієнтуватись по полю і якби не
було теплового руху, то всі вони в однорідному полі стали б
паралельними. Тепловий рух вносить дезорієнтацію, але


 p тепер відмінна від нуля. Якщо  p відмінна від нуля,
i
i
i i
то діелектрик є поляризованим. Чим більша напруженість
поля, тим ця сума більша. Описана поляризація називається
орієнтаційною. У діелектрику з неполярними молекулами під
дією поля виникають дипольні моменти молекул тим більші,
чим більша “електронна” деформація, яка приводить до
збільшення плеча диполя 1 і залежить від напруженості поля

E . Цей вид поляризації носить назву електронної поляризації.
Подібна картина спостерігається в йонних діелектриках, але
поляризація називається йонною. Якщо поле або діелектрик
неоднорідні, то ступінь поляризації в різних місцях
діелектрика буде різним. Щоб характеризувати поляризацію в
даній точці, потрібно виділити фізично малий об`єм, який
містить у собі цю точку, знайти суму дипольних моментів
молекул у цьому об`ємі і взяти відношення:

  p i
P  i . (15.15)
 V

209