Page 212 - 4399

Дипольний електричний момент

об`єму V дорівнює: ql     Sl .

З другого боку,    Sl   p .
i
Чисельне значення вектора


поляризації P у межах циліндра

знайдемо, розділивши  p на
i
об`єм V   l S cos  одержимо:
p i    Sl 
Рисунок 15.7 - P  V  l S cos   cos  ,
Нескінченна звідки:  P cos  .

плоскопаралельна 
Але, оскільки вектор P і
пластина 
вектор E мають однакові
напрями, то Pcos   P , звідки:
n

P    . (15.17)
n
Поверхнева густина зв`язаних зарядів   чисельно
дорівнює нормальній складовій вектора поляризації.
Наявність зв`язаних зарядів приводить до виникнення

додаткового електричного поля E, яке напрямлене проти

зовнішнього поля E і послаблює його. Результуюче поле в
0
  
середині діелектрика E  E  E . У нашому випадку вектори
  0
E і E колінеарні, тому E  E  E . Поле E      , як
0 0 0
поле створене двома нескінченними різноіменно зарядженими
площинами, тому
E  E  Е. (15.18)
0
З цієї формули знаходимо
E  (1+)Е . (15.19)
0

211