Page 207 - 4399

Енергія зарядженого конденсатора дорівнює енергії
зарядів на двох обкладках :
1 1 1
W  q   q   q (   2 ) .
1
2
1
2 2 2
Аналогічно з попереднім випадком можна показати
1 1 1 q 2
2
W  qU , W  CU , W  . (15.11)
2 2 2 C
1
2
Підставимо у формулу W  CU вирази для
2
  S
C  0 і для U  Ed , одержимо :
d
  E 2   E 2
W  0 Sd  0 V , (15.12)
2 2
де V  Sd – об'єм конденсатора.
Об’ємна густина енергії поля дорівнює
W   E 2
w   0 . (15.13)
V 2
 
В ізотропному діелектрику напрями векторів D і E
співпадають, тому, використовуючи співвідношення
 
D    E , формулу (15.13) можна переписати так
0
 
D E
w  . (15.14)
2

Формули (15.13) і (15.14) виведені для випадку
однорідного поля, але вони справедливі і для випадку
неоднорідних полів.

206