Page 199 - 4399

  
потенціал  не зміниться, тому що  0. Але , з
  

точністю до знаку дорівнює проекції вектора E на напрям

 . Це означає, що тангенціальна складова вектора E

дорівнює нулю. Отже, вектор E перпендикулярний до
еквіпотенціальної поверхні. Градієнт потенціалу так само
перпендикулярний до еквіпотенціальної поверхні,

напрямлений в бік, протилежний до E . Еквіпотенціальну
поверхню можна провести через будь-яку точку поля.
Домовились проводити поверхні таким чином, щоб різниця
потенціалів між двома сусідніми поверхнями    була
i1 i
однаковою. За густотою еквіпотенціальних поверхонь можна
зробити висновок про величину напруженості поля. Дійсно,
чим густіше розташовані еквіпотенціальні поверхні, тим
швидше змінюється потенціал в напрямі нормалі до поверхні.

Отже, в даному місці більший grad  , а значить і E . На
рисунку 14.11 показані еквіпотенціальні поверхні точкового

заряду. Відповідно до характеру зміни E еквіпотенціальні
поверхні густіші при наближенні до заряду.

Контрольні запитання

1. Закон Кулона у вакуумі і речовині.
2. Напруженість електричного поля. Одиниці
вимірювання.
3. Принцип суперпозиції електричних полів.
4. Робота з переміщення заряду в електричному полі
іншого заряду.
5. Теорема Гаусса.
6. Потенціал точкового заряду. Об'ємна густина заряду
7. Еквіпотенціальні поверхні.

198