Page 203 - 4399

Тому після підстановки  в формулу (15.2) одержимо

C  4  R  . (15.3)
0
C
з останньої формули випливає, що   і її можна
0
4  R
вимірювати в Ф/м.
Як видно з формули (15.3), для того щоб провідник мав
велику ємність, його розміри повинні бути дуже великими.
На практиці необхідні пристрої, які можуть за невеликих
розмірів нагромаджувати великі заряди. Такими пристроями є
конденсатори.
Система двох провідників, поле яких при наданні їм
рівних за величиною і протилежних за знаком зарядів,
повністю або практично повністю, локалізуються в частині
простору, обмежений цими провідниками, називається
конденсатором.
Провідники цієї системи називаються обкладками
конденсатора.

Ємність конденсатора дорівнює:
q
C  , (15.4)
  
1 2
або
q
C  , (15.5)
U
де U     – різниця потенціалів між обкладками. Ємність
1 2
не залежить ні від q ні від U , а визначається геометрією
конденсатора і діелектричними властивостями середовища
між обкладками.
Знайдемо формулу для ємності плоского конденсатора.
Якщо площа обкладки S , а заряд на ній q , то напруженість
поля між обкладками

202