Page 117 - 4399

4
3
сила Архімеда F   r  g (  − густина рідини) i сила
A
3
опору F  6 r  , причому mg  F  F , або
A
4 3 4 3

r g  r  g  6 r  ,
3 3
звідки

 ( 2   )gr 2
  . (8.19)
 9

8.8 Рух твердих тіл у рідинах та газах

При русі твердого тіла в рідині або газі на нього діють
сили, рівнодійну яких


позначимо R (рис. 8.9).
Розкладемо  R на дві
складові: F – напрямлену
л. о
проти руху тіла, яку назвемо

силою лобового опору, і F –
n
напрямлену перпендикулярно
Рисунок 8.9 – Рух до напряму руху тіла, яку
назвемо підіймальною. В
твердого тіла в рідині або
ідеальній рідині рівномірний
газі
рух тіла повинен відбуватися
без лобового опору. При
ламінарному обтіканні тіла рідиною (газом), лобовий опір
зумовлений наявністю сил в’язкості.
У цьому випадку тонкий шар рідини прилипає до
поверхні тіла і рухається з ним як одне ціле, захоплюючи за
собою, внаслідок наявності сил в’язкості, наступні шари
рідин. У міру віддалення від поверхні тіла, швидкість шарів
стає все меншою і, нарешті, на деякій відстані від поверхні

116