Page 90 - 4264


вектора ядерної намагніченості M . При цьому швидкість протікання процесів
1

поздовжньої релаксації, які обумовлюють поздовжню складову M ,
 z
приймається пропорційною різниці між рівноваговим M і діючим у даний

момент M  t вектором ядерної намагніченості. Рівняння Блоха записують у
z
вигляді:

dM 1
x   (M y H z  M z H y )  M x  0 , (3.6)
dt T
2

H Б)
H п
 Зали шков а
 п

H з
В)
М



Е 0
Е Г)
Е 


t п + t з
t м
Д)
U 0
U

U 1
U 2
U 3
t м

t 3 T 1
T 2
T 3

Н – напруженість поля Землі; Н п – напруженість поляризуючого поля; t п – час поляризації; t з
– час залишкової поляризації; М – намагніченість поля.

Рисунок 3.2 – Схема проведення ЯМК, б-д - часові діаграми апаратури
ЯМК, t м – час витримки для зменшення впливу перехідних процесів
dM y 1
  (M z H x  M x H z )  M y  0 , (3.7)
dt T 2

dM 1
z   (M x H y  M y H x )  (M z  M )  0, (3.8)
dt T 1

де H , M ; H , M ; H , M - складові напруженості магнітного поля H і вектора
x x y y z z 0

намагніченості M по осях координат; Т 1 – час повздовжньої релаксації; Т 2 – час

поперечної релаксації;  = - гіромагнітне відношення;  - магнітний момент;
p
89