Page 26 - 4264

середині яких розміщають суміші α-частинок з берилієм або бором. У процесі
бомбардування останніх α-частинками відбувається реакція (α,n)
4 He 9 Be 12 C 1 n
2 4 6 0
(1.28)
4 He 11 Bo 14 N 1 n
2 4 6 0

Таблиця 1.3 - Основні характеристики джерел α, β і γ-випромінювання
Число γ-
Енергія Тип
Період напів- квантів на
Ізотоп випромі- випромі-
розпаду 100
нювання, Мев нювання
розпадів
1 2 3 4 5
238
Pu 86 років 5,452 28
239 Pu 24360 років 5,105 11,5
α-частинки
240 Pu 6580 років 5,123 24
210
Po 138 днів 5,298 100
3
H 12,26 років 0,018 100
14
C 5760 років 0,155 100
90 Sr 28 років 0,546 100 β-частинки

35 S 87,2 років 0,167 100

90 V 64,3 год. 2,260 99,98
60 Co 5,25 років 1,330 100
137
Cs 29,6 років 0,661 82,5
γ-випромі-
170 Tm 129 днів 0,0842 3
нювання
75
S 120,4 днів 0,121 20
109
Cd 1,3 роки 0,0226 100

Спектр нейтронів таких реакцій суцільний через втрату частини енергії α-
частинок, яка витрачається на іонізацію у середині самої речовини. Як
випромінювач α-частинок використовують ізотопи 210 Po або 239 Pu (Po-Be або
Pu-Be джерела). Перевагою полоній-берилієвого джерела є практично повна

відсутність γ-випромінювання, не враховуючи γ-кванти які супроводжують
реакцію (α, n). Недоліком є дуже малий період напіврозпаду.
Перевагою плутоній-берилієвого джерела є великий період напіврозпаду,
а недоліком є велика вага на одиницю активності, що обумовлює значне
збільшення розміру і собівартості джерела у порівнянні із полоній-берилієм.
Ампули таких джерел конструктивно виповнені із нержавіючої сталі, або
хромованої латуні у середині яких розміщена скляна ампула із порошком
карбіду берилію (керамічна таблетка), або карбід бору з напиленим на нього
210 Po .
Pu-Be джерело представляє собою подвійну ампулу заповнену сплавом
плутонію і берилію. Розмір джерела складає від 3*3 мм до 46*46 мм залежно

26