Page 153 - 4262
P. 153

середовищі  по  відомій  з  експерименту  залежності  тензора
           імпедансу, узагальненого тензора імпедансу чи тензора Візе –
           Паркінсона від координат пунктів спостережень і частоти поля
           .  У  більшості  випадків  передбачається,  що  аномальна  зона
           електропровідності     має   локальний     характер,    а   поза
           аномальною областю існує шарувате одномірне середовище з
                                                     n
           розподілом  електропровідності  γ  =  γ (z),  що  називається
           нормальним геоелектричним розрізом. Передбачається також,
           що  ми  маємо  у  своєму  розпорядженні  алгоритм  розрахунку
           тензора чи імпедансу тензора Візе – Паркінсона за заданими
            a
                          n
           γ (x,  y,  z)  і  γ (z),  за  умови  збудження  заданої  структури
           плоскою  хвилею  довільної  поляризації,  що  нормально  падає
           на  границю  розділу  „земля  –  повітря”.  Узагальнений  тензор
           імпедансу з'являється в тому випадку, коли первинне поле (H-
           мода) містить вертикальну компоненту магнітного поля H z і не
           може бути наближено плоскою хвилею.
                  Відомо,  що  розв’язок  зворотної  задачі,  як  правило,  у
           загальному випадку зводиться до регуляризованої ітераційної
           мінімізації   відхилення    компонент     тензора    імпедансу,
           узагальненого  тензора  чи  імпедансу  тензора  Візе  –
           Паркінсона.  Разом  з  тим,  наближати  в  оберненій  задачі  всі
           компоненти розглянутих тензорів недоцільно, тому що a priori
           невідомо,  з  якою  точністю  необхідно  виконувати  цю
           процедуру  для  різних  їхніх  компонентів.  У  зв'язку  з  цим
           запропонований  ряд  способів  „скаляризації”  багатовимірної
           оберненої  задачі,  тобто  визначення  за  цими  відомими  зі
           спостережень  тензорами  деякої  скалярної  функції,  за  якою
           потім  і  знаходять  розподіл  електропровідності  γ  (x,  y,  z).  Як
           таку функцію можна взяти один з інваріантів тензора, зокрема
           середній  імпеданс.  Але  у  випадку  тривимірної  структури
           використання інваріантів тензора імпедансу є досить важким з
           обчислювальної  точки  зору,  тому  що  в  цьому  випадку
           необхідно  вирішувати  пряму  задачу  принаймні  для  двох
           поляризацій первинного плоского поля, потім на підставі цих
           даних  визначити  тензор  імпедансу,  і  лише  потім  його
           інваріанти.
                  З   метою      скорочення     обчислювальних       витрат
           запропоновано  метод  синтезованого  магнітного  поля.  При
           цьому  синтезоване  магнітне  поле  визначається  в  повітрі  як
           поле плоскої хвилі, що нормально падає на границю розділу

                                           153
   148   149   150   151   152   153   154   155   156   157   158