Page 148 - 4262

           
n H n    n E  n E   n . (6.7а)
2
2
   2    2
       
Нагадаємо, що n E  n E , n H  n H ,

            

n H n   H , n E n   E , n H   n  H
  
Скориставшись, далі, формулою зв'язку нормальної
складової комплексної амплітуди H n з тангенціальним
компонентом електричного поля E  на границі S 0


  n rot E 1   1  

H  n H       n E      E  n (6.9)
n   
i i i
0 0 0
і беручи до уваги рівність (6.7), знаходимо 
 
 

 




i H        n H   n H   n  n 
0 n   


      (6.10)
 





   H  H        H  n  H  n     .
     
Співвідношення (6.10) може бути названо
узагальненим рівнянням імпедансів, якщо вважати
невідомими і визначними скалярні параметри імпедансного

типу  і  та їхні горизонтальні градієнти, а інші величини H n,
   



H  ,  H  і, відповідно, H  і    H  n , що виходять зі
n
спостережень. Рівність (6.10) узагальнює відому
асимптотичну формулу Ритова 
i 0 H      H   , (6.11)

n
де  –скалярний імпеданс Ритова – Леонтовича.
Форма і простота узагальненого рівняння імпедансів
(6.10), точної векторної поверхневої умови (6.7), а також
наближеної рівності Ритова (6.11), дозволяють зробити ряд
нетривіальних геоелектричних висновків. У першу чергу, це
зауваження відноситься до узагальнення й об'єднання теорії
класичних методів локальних геоелектричних досліджень –
магнітотелуричного зондування, глибинного геомагнітного
зондування і магнітоваріаційного зондування з використанням
просторових похідних поля. Важливо, що в цьому випадку
експеримент цілком і однозначно здійснюється в термінах

148