Page 147 - 4262

 
вектори нетривіального магнітного поля ( n H  0 у межах
усієї границі розділу)

n H і n H  n ,
де n – одиничний вектор зовнішньої нормалі до границі
розділу:
         

 n H , n H   n      n H    0 ,

n H   
n


   2         2 (6.6)

 
n H   n   n H   n  n H   n  n H .
   
У підсумку локальний зв'язок між компонентами
комплексних амплітуд електричного E  і магнітного H  полів
на поверхні S 0 може бути зображений у вигляді рівності
          
    n E  , n n H     n E  , n n H   n    
n E n     2 n H     2 n H   n
n H n H   n
чи, після перетворень
       
n E n     n H      n H n   , (6.7)
де
      

n E H    n E n H   

     2 ,     2 . (6.8)
n H n H

Скалярні параметри  і  у рівностях (6.7) і (6.8)
залежать від електромагнітних характеристик середовища і
типу електромагнітного збурювання, що поширюється в ній.
Отже, точна залежність між тангенціальним
електричним і тангенціальним магнітним полем вимагає для
свого опису введення двох скалярних параметрів (імпедансів),
окремим випадком якої є гранична умова Ритова –
Леонтовича. Математично точна гранична умова (6.7)
називається векторною імпедансною поверхневою умовою.

На її основі, шляхом векторного множення на n , може бути
отримана і відповідна адмітансна рівність

147