Page 31 - 4196
P. 31

Кращу  апроксимацію  можна  отримати,  якщо  за-
           мість гістограми розглянути полігон частот      n   x , який
           отримують шляхом «згладжування» гістограми
                              n   n              n      n
                      n    x   k  k 1    x   a  k    k 1  k  ,    (4.19)
                                 2 nh                nh 2
           при  x  x  x ,  , де  x  k   1 ,...,   s  - середина інтервалів
                      k   k 1      k
             k  ;  a  - правий кінець інтервалу   .
                                                  k
                   k
                 Очевидно, що
                                  n                       n
                         n   x k    k  ,      n  x  k 1    k 1  .
                                  nh                       nh
                 Якщо  невідома  теоретична  щільність   xf    непере-
           рвна на   b,а  , то полігон частот   n   x  є обґрунтованою
           оцінкою   xf  , тобто

                              P max   n    fx    x  0 .
                                                     n  
                 Апроксимація щільності   xf   полігоном частот до-
           зволяє побудувати для   xf     - довірчу область (  - зада-
           на довірча імовірність), яка обмежена кривими

                        Y 1  x    n    tx   2   2 /   t    n    tx   2   4 / ,

                       Y 2  x    n    tx   2   2 /   t     n    tx   2   4 / ,
           де

                             t          /  s   nh ,
                                    s
                              
           а  величини     та     знаходять  із  рішення  відповідних
                                 
                          s
           рівнянь (s - число інтервалів)
                                               2
                                              t
                                       1    s       s   2
                             Ф     s    e  2  dt    ,
                                       2  0            s 2
                                                  s
                                  Ф2   s     /  s    .
                                                     
                                           
                                        31
   26   27   28   29   30   31   32   33   34   35   36