Page 92 - 4121

відстані r  368  / 2 Z вона створить електричне поле з
хвильовим опором Z  Z . При r  368  / 2 Z хвильовий
x
опір Z x відповідатиме кривій для короткого диполя (рис. 5.4).
Аналогічно, схема з низьким імпедансом Z  U / I  368Ом, на
відстані r  368  / 2 Z створить магнітне поле з хвильовим
опором Z  Z . При r  368  / 2 Z хвильовий опір Z x
x
відповідатиме кривій для рамки зі струмом (рис. 5.4). Ці зміни
обов’язково слід враховувати при розрахунку ефективності
екранування схеми.
Збурення у характер розповсюдження електромагнітних
хвиль можуть внести стоячі хвилі. Коли довжина провідника
перевищує  /4(м), то протікання струму у ньому перестає
бути однорідним. Це зменшує інтенсивність випромінюваного
електромагнітного поля, а також напруги і струми, які
індукуються зовнішніми полями. Моделі короткого диполя і
рамки зі струмом, у цьому випадку, використовувати
недоцільно, оскільки вони можуть вказати на появу завад, які
на практиці будуть відсутніми.
У дальній зоні електрична та магнітна складові поля

мають приблизно рівні хвильові опори Z  (368 Ом на
x
повітрі). У ближній зоні хвильовий опір Z x може бути

більшим, меншим, або рівним . Якщо Z  , то переважає
x
електричне поле, яке індукує різницю потенціалів у

найближчих провідниках. Якщо Z  , то переважає
x
магнітне поле, яке індукує струм у найближчих провідниках.

91