Page 89 - 4121

На рис. 5.2 показано електричний диполь довжиною
l  /16, що розміщений у діелектричному середовищі з
магнітною проникністю  і діелектричною проникністю ,
який випромінює синусоїдальні коливання з довжиною хвилі
 (м). У точці зі сферичними координатами (r, , )
напруженості електричного та магнітного полів (В/м)
визначаються з виразів:
2 ( / ) Il      2     3 
E  r  2   2 r      j   2 r         cos (5.4)

 (/ ) Il          2     3 
E    2  j  2 r      2 r       j   2 r         sin (5.5)

E  0  (5.6)

H  0 (5.7)
r
H  0 (5.8)

  Il   j    2 
H    2        sin (5.9)
   2 r  2 r     
 
У ближній зоні (r  /2 ) електричне поле буде
максимальним на осі z (  0 ,  o 180 ), а магнітне поле у
0
площині хy (  90 ). У площині ху електромагнітна хвиля
0
матиме хвильовий опір (рис. 5.1), що знаходиться з виразу:
 j / 2 r (/ 2 r   )  2 j (/ 2 r  ) 3
Z  x   j /2 r  ( / 2 r  ) 2 , (5.10)
звідки
 
Z   при r 2 , (5.11)
x
  
Z  x  при r (5.12)

 2 r 2

88