Page 87 - 4121

   j  ,

де  - коефіцієнт поглинання,
 - фазова постійна середовища.
Параметри  та  дають змогу описати розповсюдження
у даному середовищі будь-якого електромагнітного поля.
Пройшовши у середовищі відстань х (м),
електромагнітне випромінювання послаблюється у е (х) разів і
отримує зсув по фазі х (радіан). Крім цього, електричне та
магнітне поля обмінюються енергіями так, що хвильовий опір
електромагнітної хвилі Z х прямує до  по мірі віддалення від
джерела (рис. 5.1). Як видно з рис. 5.1 хвильові опори
електричної та магнітної складових поля є взаємно
зворотними. Область простору навколо умовного
випромінювача електромагнітної хвилі поділяється на
ближню ( r  /2 ) і дальню ( r  /2 ) зони (рис. 5.1).
Електричне поле у ближній зоні має високоомний
хвильовий опір, а магнітне – низькоомний. У дальній зоні
хвильові опори електричної та магнітної складових поля
стають практично однаковими і опір електромагнітного поля
стає рівними 367,7 368 Ом.
У яскраво виражених діелектриків    , тому
П
     / 0,5 і  2 j   ( f  )  0,5 . Звідси видно, що
електромагнітне поле розповсюджується у діелектриках без
втрат енергії.
У хороших провідників   0, тому
П
    П  f  0,5   f   П  j   0,5 і
    П  f  0,5  /  f  /  П  j   0,5 , тобто у провідному
середовищі електромагнітне випромінювання суттєво
послаблюється. Відстань, на якій електромагнітне
випромінювання послаблюється у е раз називається глибиною
проникнення і знаходиться з виразу:
1 
   П (5.3)
  f

86