Page 91 - 4121

H  0 (5.18)


z
( r , , )
r
y



A  x
I

Рисунок 5.3 – Система координат для розрахунку
випромінювання рамки зі струмом

У ближній зоні напруженість електричного поля буде
максимальною у площині ху (  90 ), а магнітного поля – на
0
осі z (  0 ,  o 180 ).У площині ху хвильовий опір
0
електромагнітної хвилі (рис. 5.1), знаходиться за формулою:
   /2 r j ( / 2 r   ) 2
Z   , (5.19)
x


 ( / 2 r    ) j  ( / 2 r   ) 2 ( / 2 r ) 3
звідки
 
Z   при r 2 , (5.20)
x
 2 r 
Z  x    при r 2 (5.21)
Вирази (5.4) – (5.21) виведені з врахуванням того, що
імпеданс електричного диполя є нескінченним, а імпеданс
рамки зі струмом рівний нулю, однак реальні електричні
схеми мають кінцеві значення імпедансів, які завжди більші за
нуль. Якщо імпеданс схеми високий Z  U / I  368 Ом, то на
90