Page 49 - 130
P. 49

50

                                                                9 h  t /
                                                        r                   .                           (2.24)
                                                               ( 2      g )
                                                                      0
                      Якщо в рівнянні (2.24)  позначити  величиною k   вираз
                                                               9
                                                                          k  ,                          (2.25)
                                                           ( 2    0  g )
                       то

                                                                          r   k  h  t / .                   (2.26)
                                                                                        -4
                                                                                 -7
                      Рівняння (2.26) вірне для частинок з розміром 10  – 10  м.
                      Для прискорення осідання частинок дисперсних систем А.В.Думанський
               запропонував  використовувати  центрифугу,  тобто  замінити  гравітаційне  поле
               відцентровим.        Пізніше      шведський        вчений      Т.Сведберг       сконструював
               ультрацентрифугу.  В  сучасних  ультрацентрифугах  кількість  обертів  досягає
               декілька  тисяч  за  секунду,  а  відцентрове  прискорення  –  мільйонів  g.  В
               конструкції  ультрацентрифуги  передбачена  можливість  спостереження  за
               процесами  осідання  частинок  під  час  обертання,  наприклад,  фотографування
               або  вимірювання  показника  заломлення.  Радіус  частинок  за  швидкістю
               осідання в ультрацентрифузі визначають за рівнянням:

                                                              9 ln(x   / x   )
                                                        r           2   1    ,                          (2.27)
                                                                  ( 2     )w 2 
                                                                       0
                      де     w – частота обертання (кутова швидкість),

                                x 1  i  x 2  –  відстань  частинок  від  осі  обертання  на  початку  досліду  і
               через проміжок часу .
                      В наведеному рівнянні відношення ln(x 2/x 1)/w для даної ситеми має стале
               значення і його називають константою седиментації:
                                                                         2
                                                       S сед= ln(x 1/x 2)/w  .                          (2.28)
                      Для сферичних частинок, що осідають в гравітаційному полі:
                                                                2
                                                       S сед= 2r ( –  0)/9 = v/g .                    (2.29)
                      Величина,  зворотна  седиментації,  є  мірою  кінетичної  стійкості
               дисперсної системи:
                                                              1/S сед = g/v.                             (2.30)
                      Оскільки  більшість  реальних  дисперсних  систем  мають  частинки
               неправильної  форми,  то  за  рівняннями  (2.24)  і  (2.25)  можна  розрахувати  так
               званий  еквівалентний  радіус,  тобто  радіус  частинки  сферичної  форми,  яка
               осідає з тією ж швидкістю.
                      На практиці дисперсну систему характеризують розподілом частинок за
               розмірами  і  фракціями  (вміст  дисперсної  фази  в  заданих  інтервалах  радіусів
               частинок).  Такий  аналіз  полідисперсності  одержав  назву  седиментаційного
               аналізу.
                      Він складається з одержання кривої седиментації, тобто залежності маси
               осаду т дисперсної фази, яка осіла до певного часу, від часу осадження τ. Для
               монодисперсної  системи  (з  частинками  одного  розміру)  така  залежність  є
               лінійною:
   44   45   46   47   48   49   50   51   52   53   54