Page 270 - 126

Pl 2 ql 3
0 l  2M (l  ) l  0 l   ( 6  ) ,
B
16 24
звідки зайва невідома
3Pl ql 2
M    .
B
32 16
Реакції опор А, В і С нерозрізної балки знаходимо з
умов рівноваги виділених прольотів.
Для першого прольоту:
Pl 3Pl ql 2
 M  Al     0;
B
1 2 32 16
Pl 3Pl ql 2
 M  B l     0 .
A 1
2 32 16
Для другого прольоту:
ql 2 3Pl ql 2
 M  Cl     0 ;
B
2 2 32 16
3Pl ql 2 ql 2
 M   lB     0 .
C 2
32 16 2
Звідси реакції опор окремих балок :
13P ql 19P ql
A   ; B   ;
1
32 16 32 16
3P 9ql 3P 7ql
B    ; C    .
2
32 16 32 16
Реакція середньої опори нерозрізної балки
22P 10ql 11P 5ql
B  B  B     .
1 2
32 16 16 8
Реакція крайніх опор нерозрізної балки такі ж, як і для
окремих балок.
Епюри М х і Q x показані на рис. 10.23, в і г.
За допомогою теореми про три моменти можна розрахо-
вувати будь-які статично невизначні балки, в тому числі і
балки із затисненими кінцями. Затиснення кінця балки можна
уявити у вигляді додаткового прольоту довжиною l o=0
(рис.10.24, а).

394