Page 148 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

За теоремою про циркуляцію вектора B
N
 Bdl  0 IN  Bl   0 IN  B   0 I ,
ABCD l
де B – індукція вздовж осі соленоїда; I – струм в соленоїді;
N l  n – кількість витків на одиницю довжини соленоїда.
0
Остаточно, індукція магнітного поля вздовж осі соле-
ноїда в вакуумі дорівнює добутку магнітної сталої  o на
струм в соленоїді І та на кількість витків на одиниці дов-
жини n 0=N/l
B соленоїда   0 I n . (6.34)
0
В соленоїді з осердям індукція магнітного поля збільшу-
ється в  разів (  – відносна магнітна проникність середо-
вища).
B соленоїда    0 I n . (6.34’)
0
Тороїд – це кільцева котуш-
ка, витки якої намотані на осердя,
що має форму тора (рис. 6.24).
Тороїд можна розглядати, як
достатньо довгий соленоїд, зведе-
ний в кільце, і для розрахунку інду-
кції магнітного поля в осерді корис-
Рисунок 6.24 туватись формулою (6.34’).

N
B тороїда    I 2 r    0 I n , (6.35)
0
0
де  – відносна магнітна проникність осердя;  – магнітна
0
стала; I – струм в тороїді; N – кількість витків тороїда; r –
радіус тороїда (не плутати з радіусом витка); n – кількість
0
витків на одиниці довжини.
Напруженість магнітного поля соленоїда і тороїда
обчислюємо за формулою
H  I n . (6.35’)
0

143