Page 146 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Продемонструємо справедливість теореми про циркуля-
цію вектора B на прикладі магнітного поля прямого струму
I , перпендикулярного площині сторінки і напрямленого до
1
нас. Виберемо замкнений контур L у вигляді кола радіусом
r , що охоплює цей струм (рис. 6.22). В кожній точці вектор
B однаковий за модулем, напрямлений по дотичній до кола.
 I
За законом Біо-Савара-Лапласа у вакуумі B  0 . Циркуля-
r  2
ція вектора B дорівнює
  2 r  I  I
 B d   B cos d   0 dl  0 2 r   0 I .
  0 2 r 2 r
Теорема про циркуляцію вектора B підтвердилась на
цьому прикладі. Треба додати, що вона справедлива для кон-
тура будь-якої форми і має назву закону повного струму, бо
дійсно справедлива для повного макроструму, охопленого ко-
нтуром. В магнетику (речовині) повний струм буде складатись
з макроструму і мікрострумів окремих атомів (молекулярних
струмів). При застосуванні теореми циркуляції вектора B
до неоднорідних середовищ, до
змінного електричного кола з роз-
ривом (конденсатором), повний
струм буде включати і струм змі-
щення. Закон повного струму вхо-
дить в систему рівнянь Максвелла
про перетворення полів.
Теорему про циркуляцію мо-
жна сформулювати і для вектора
напруженості магнітного поля
n

I . (6.33’)
Г  H d   i
Рисунок 6.22 
  i 1
Циркуляція напруженості через замкнутий контур,
що охоплює струми, дорівнює сумі струмів, які він
охоплює.
Це твердження буде розтлумачено при розгляді розділу
про магнетики.

141