Page 211 - 6624

Щоб обчислити швидкість витікання за наведеними
рівняннями, потрібні додаткові відомості про процес
витікання, оскільки стан газу у струмині, що витікає, тобто
його характеристики - ентальпія і, температура Т густина  -
заздалегідь невідомі.
Якщо ж у першому наближенні знехтувати впливом
опорів (бо вони тут невеликі), то процес витікання можна
розглядати як ізоентропічний, отже, його можна
розраховувати за співвідношеннями для нев'язкої рідини.
p
k
Отже, використовуючи рівняння p v  , можемо
 k
написати
2k  p p  2k p  p  
 0     0  1  0  

k 1  0    k 1  0    p 0  

 k 1   (6.46)
2k p 0   p  k 
  1    .


k  1   p 
0  0 
   
Тоді формула для швидкості витікання набуде вигляду
 k 1  
2k p 0   p  k 

   1   . (6.47)
k  1    p  
0  0 
   
Цей вираз для швидкості струмини газу, що витікає, часто
називають формулою Сен-Венана. При швидкостях витікання
 < 70 м/с (що відповідає перепаду тисків р 0 – р= р = 500 мм
вод. ст.) ця формула переходить у формулу витікання для
нестисливої рідини .
Максимально можлива швидкість витікання) буде

2k p 2k
   0  RT . (6.48)
макс 0
k  1  0 k  1
Це гіпотетичний вкладок, коли витікання відбувається в
середовище з абсолютним вакуумом (тиск р=0) і потеніальна
енергія стисненого газу повністю переходить у кінетичну.

211