Page 210 - 6624

   
2
2 D  a  H  H 


2 D 2 a da   в  в 
t   1 2 
 d 2 2 g    d 2 2 g
0 a    H 
 
  в 
Після підстановки числових даних отримаємо
2

2 4  2  8 10  , 0 84 7 , 5  , 0 84  7 , 5 
t   105 c.
2
, 0 55 , 0  05  2 , 9  81

6.5 Витікання стисливої рідини (газу) з отворів
Розглянемо явище витікання за великої різниці тисків,
коли газ вже не можна розглядати як нестисливу рідину.
Насамперед домовимося вважати процес зміни стану газу
адіабатичним. Це припущення досить обґрунтоване, оскільки
за значної різниці тисків внаслідок перетворення
потенціальної енергії в кінетичну в отворі розвивається велика
швидкість і потік не встигає віддати своє тепло стінкам і
навколишньому середовищу, куди він витікає. Для такого
процесу можна застосувати рівняння енергії для усталеного
потоку в’язкої стисливої рідини. Позначимо характеристики
середовища в резервуарі, звідки відбувається витікання, з
індексом 0, а характеристики струмини, що витікає, без
індексу. Тоді

 2
i  i  ,
0
2
звідки швидкість витікання

  2 i   i (6.44)
0
або

2k  p p  k
   0    2 R T  T . (6.45)

0
k  1  0   k  1



210