Page 202 - 6624

ξ н = 0,5; φ н = μ н = 0,82.
Порівнюючи значення коефіцієнтів витрати для
циліндричних насадок і отворів у тонкій стінці, маємо

 , 0 82
н
  3 , 1 .
 , 0 62
0
Отже, циліндричні насадки дають збільшення витрати
рідини в 1,3 раз порівняно з витратою при витіканні з отворів
тих самих розмірів і за тих самих напорів. А швидкість при
витіканні з насадок менша внаслідок більшого опору (ξ н > ξ 0).
Коефіцієнт витрати циліндричної насадки μн при
безвідривному режимі витікання рідини в газове середовище
залежить від відносної довжини насадки l/d і числа
Рейнольдса. На рис. 6.9 наведені дослідні криві залежності μн
від числа Re, яке визначається виразом

d 2 gH
Re  .

Коефіцієнт витрати для циліндричних насадок можна
також знайти за емпіричною залежністю

1
 
58 l (6.32)
, 1 23
Re d
і при Re = ∞
μ н = μ max = 0,813.
Внаслідок стиснення струмини в перерізі 1-1
циліндричної насадки (рис. 6.9, а) тиск p 1 є менший від тиску
p 2 в середовищі, куди витікає рідина. Якщо останній дорівнює
атмосферному тиску pат (витікання проходить в атмосферу),
то в зоні звуження струмини тиск буде менший, ніж
атмосферний, і в ній створюється розрідження h в (вакуум).
При цьому, чим більший напір H, за якого проходить
витікання рідини, тим менший абсолютний тиск p 1 в
звуженому перерізі 1-1 струмини всередині насадки. Різниця
тисків (p 2 – p 1) росте пропорційно напорові H. Пропорційно
збільшується і зміщується вправо (до перерізу 2-2) об’єм

202