Page 201 - 6624

тих випадках, коли довжина насадки l недостатня (l < 3d) або
коли витікання проходить за великих напорів.
За безвідривного процесу витікання площа перерізу
струмини рівна площі перерізу насадки, тому коефіцієнт
стиснення струмини ε = 1.
Загальні втрати напору в циліндричній насадці h н будуть
визначатись сумою
h н = h вх + h p + h тер, (6.28)
де h вх – втрати напору на місцевий опір при вході в насадку
(раптове звуження);
h р – втрати напору при раптовому розширенні струмини;
h тер – втрати напору на тертя по довжині насадки.
Використовуючи залежності Дарсі (4.27) та Вейсбаха
(5.1), рівняння (6.28) запишемо як добуток суми коефіцієнтів
втрат на швидкісний напір на виході із насадки


 l  2
h         . (6.29)
н р. з. р. р.
 d 2 g

Отже, приведений коефіцієнт опору циліндричної насадки
ξ н буде рівний
l
       . (6.30)
н р. з. р. р.
d
Коефіцієнт швидкості для насадки буде визначатись
формулою
1
  . (6.31)
н
  
н
Оскільки коефіцієнт опору насадки більший від
коефіцієнта опору отвору (ξ н > ξ 0), то коефіцієнт швидкості
насадки менший, ніж коефіцієнт швидкості отворів (φ н < φ 0).
Коефіцієнт витрати для насадок буде рівний коефіцієнту
швидкості, тому що ε = 1 (μ н = φ н).
На основі досліджень процесу витікання рідин через
зовнішні циліндричні насадки за безвідривного режиму
витікання для великих чисел Re встановлено такі значення
коефіцієнтів:

201