Page 22 - 5

1
   (2.11)
T
1 N  1 
При    отримуємо:

1
 T    , (2.12)

N
де  Ф – магнітна проникність форми, яка залежить від геометрії

виробу.

2.2.2 Елементи теорії магнітного поля дефектів

Головна задача магнітної дефектоскопії – знання детального

просторового розподілу магнітного поля в зоні дефекту намагніченого
виробу.

В залежності від виду дефекту і його геометричних розмірів,
магнітних властивостей дефекту і матеріалу, який контролюється,

розташування дефекту (відстань до поверхні) отримуємо різних ступеней
складності фізико-математичні задачі.

У загальному виді вони формулюються так:

В феромагнітному тілі, яке намагнічене зовнішнім постійним полем

H  yx ,,  z з врахуванням петлі магнітного гістерезису, знаходяться іншого
0
роду тіло (дефект) довільної форми і розміру з магнітними

характеристиками, відмінними від властивостей оточуючої його області.

Необхідно розрахувати, які зміни вносить дефект в первинне поле H  yx ,,  z
0
в просторі над феромагнетиком, тобто необхідно знайти:

H x, y,  z  H x, y, z  H x, y,  z (2.13)
g p 0
де H p  yx ,,  z - вектор результуючого поля в будь-якій точці простору

поза виробом;

H g  yx ,,  z - вектор напруженості поля дефекту над виробом.