Page 67 - 4417

p p кр
Якщо  , то при зменшенні зовнішнього тиску
p 0 p 0
масова витрата зростає від 0 для p  p до Q m max , коли
0
p  p . При подальшому зменшенні тиску в діапазоні
кр
p p кр
 витрата Q залишається сталою величиною.
m
p 0 p 0
Хоча згідно з формулою (1.176) вона повинна зменшува-
тися до нуля (пунктирна лінія), що насправді не відповідає
фізичній суті процесу витікання газу.
Досвід підтверджує, що при 0 p  p масова витрата є
кр
сталою, тиск у насадці дорівнює критичному, швидкість дорі-
внює швидкості звуку, а струмінь газу на виході з насадки
розширяється.
Те, що для тисків p  p витрата залишається постійною
кр
можна пояснити тим, що зміна тиску в зовнішньому середо-
вищі не може проникнути через насадку в резервуар, оскільки
в її перерізі швидкість газу рівна швидкості звуку і є тим
бар’єром, що ізолює його від зовнішніх збурень.

1.6 Нестаціонарні процеси в газопроводах

За характером проходження газотермодинамічних проце-
сів у газопроводах їх можна поділити на стаціонарні і нестаці-
онарні. Оскільки внаслідок турбулентності руху газу в потоці
спостерігаються пульсації параметрів у часі, то з фізичної то-
чки зору чисто стаціонарні процеси в газопроводах неможли-
ві, мова може йти лише про квазістаціонарні процеси, матема-
тичний опис яких із певним ступенем вірогідності може бути
здійснений на основі моделей стаціонарного руху газу.
Загальна математична модель нестаціонарного неізотер-
мічного руху газу в газопроводі з урахуванням профілю траси
може бути побудована на основі диференційних рівнянь руху
газу, нерозривності і енергії, які у векторній формі мають ви-
гляд

68