Page 231 - 4399

часу. Рухаючись під дією електричного поля, електрони на
шляху вільного пробігу набувають кінетичної енергії,
зв’язаної з швидкістю напрямленого руху. Цю енергію вони
при зіткненнях з атомами віддають кристалічній гратці. Таким
чином, метал нагрівається завдяки роботі сил електричного
поля. Швидкість    a  t  . Згідно з формулами (18.1) і
k
(18.3) одержимо
eE   
   . (18.7)
k
m  u 
Отже, кінетична енергія, віддана при одному зіткненні
m    2 e 2 E 2    2
W  k  . (18.8)
K 2
2 2  um 
За одиницю часу кожен електрон у середньому
зіткнеться  z  разів:
 u 
z  .
  
Якщо врахувати, що електронів в одиниці об’єму буде
n , то енергія, виділена в одиниці об’єму за одиницю часу
буде
2
1 ne    2
w  E . (18.9)
2 m  u 

Врахувавши формулу (18.6) можна записати
w  E  2 ,
що співпадає з законом Джоуля-Ленца в диференціальній
формі.
Відеман і Франц експериментально встановили, що
відношення теплопровідності до питомої електроповідності є
величина для всіх металів стала за одної і тієї ж температури

æ /γ=βT, (18.10)

230