Page 232 - 4399

де æ – коефіцієнт теплопровідності, T – абсолютна
температура,  – коефіцієнт пропорційності. Класична теорія
провідності металів показала, що
2
 k 
  3  , (18.11)
 e 
де k – стала Больцмана, e – заряд електрона.

18.2 Недоліки класичної теорії провідності металів

Таким чином, класична теорія провідності металів
пояснила закони Ома і Джоуля-Ленца, а також якісно
пояснила закон Відемана-Франца. Однак ця ж теорія
зіткнулася з рядом труднощів. По-перше, в законі Відемана-
Франца співпадання теорії з експериментом випадкове. Якщо
застосувати до електронного газу статистику Максвелла-
Больцмана, врахувавши розподіл за швидкостями, то
2
 k 
величина   2  , що значно гірше узгоджується з
 e 
дослідом.
По-друге, з експерименту відомо, що питома провідність
1 1 ne 2   
  . З теорії випливає, що   . З усіх
T 2 m  u 
величин, які входять до цієї формули, від температури
залежить тільки швидкість теплового руху електронів  u  
1
T . Отже, згідно з теорією   , що протирічить
T
експерименту.

231