Page 226 - 4399

17.2 Закон Ома для неоднорідної ділянки кола

Розглянемо неоднорідну ділянку кола. Якщо провідники,
які утворюють ділянку, нерухомі, то єдиним результатом
проходження струму є нагрівання ділянки кола. Як ми
показали вище dA  2 , 1 dq (  1  2 ) dq .

Згідно з законом Джоуля-Ленца:
dQ  I 2 Rdt  IR( Idt ) IRdq.
Оскільки робота всіх сил, виконана щодо перенесення
заряду, дорівнює кількості виділеного тепла, то
IRdq   dq (   ) dq .
2 , 1 1 2
Після скорочення на dq знайдемо:
  (   )
I  2 . 1 1 2 . (17.7)
R
У цій формулі замість  можна записати   і вираз
2 , 1 і
i
(17.7) набирає вигляду:

   
1 2 i
I  i . (17.8)
R
Формула (17.8) виражає закон Ома для неоднорідної
ділянки кола. Якщо коло замкнуте, то формула (17.8)
набирає вигляду

     
1 2 i 
I  i  ,
R R
де ε – електрорушійна сила, що діє в колі, а R – сумарний
опір кола:

I  . (17.9)
R

225