Page 301 - 4196

2

1 n n 2 n  a


2
a   a    n  x  y 0   a 

j
 2 j 1   0 2   0 2
(6.34)
2 2
0
Зауважимо, що оцінка   дисперсії похибок  і оці-

0
нка y фонової складової y повинна виконуватись за
незалежними від x 1 ,..., x спостереженнями. Ними мо-
n
жуть бути суміжні реалізації геофізичного параметру,
для яких гіпотеза аномальності відхиляється, а оцінка
0 0
y  x за цими спостереженнями вважається фоновою.

4 Надійність виявлення аномалії
Для оцінки надійність виявлення  використову-

ється той факт, що статистика  при гіпотезі H має не-
1
центральний розподіл  2 n   a , 1 . Суттєвого спрощення
обчислень можна досягнути, якщо для апроксимації не-
2
центрального розподілу   ,n  a скористатись перетво-
ренням Пірсона

2 n  a2  a 2 
 f     ,n a   , ( 6.35)
n  a3  n  a3 


n   a 2 3
причому   fM  2 f   ,
n   a 3 2
2
де  має центральний розподіл  2  0,f  з f ступеню
f
волі.
Порядок обчислень  з використанням апрокси-

мації Пірсона наступний:
1) Для заданого  визначаємо квантиль централь-
2
ного  - розподілу
301