Page 255 - 4196

Дискретизація сигналу  tx з кроком t  1 і
f 2 гр
обчислення спектру дискретизованого сигналу за форму-
лою (5.72) показує, що спектр останнього уявляє собою
величину f2 гр S   f , періодично повторюваною в частот-
ній області із періодом f2 гр Гц (рисунок 5.15). Тобто, цей
спектр складається із основного спектру в інтервалі
 f гр f , гр , який в точності відповідає спектру непере-
рвного сигналу  tx , і побічних спектрів, які являються
точними копіями основного спектру. Як видно, основний
і побічні спектри являються повністю роздільними між
собою, що дає можливість точного відновлення вихідно-
го сигналу  tx за основним спектром.
При збільшенні кроку дискретизації так, що
 t  1 , основний і побічні спектри перекриваються
f 2 гр
(ефект накладання частот). В результаті цього точне
відновлення сигналу  tx стає неможливим.

Рисунок 5.15 – Спектр дискретизованого сигналу

В геофізиці явище накладання частот виникає у
зв’язку із збільшенням діапазону частот зареєстрованих
сигналів за рахунок високочастотних складових (пере-
шкод, апаратурного шуму, похибок спостережень). Ці
частотні складові, які перевищують граничну частоту

255