Page 59 - 36

Крім того, під впливом реакції якоря, магнітна індукція у зоні комутації
(на геометричній нейтралі) здобуває деяке значення Вк (рис.4,4,в), під дією якої
у комутуючій секції індукується комутуюча е.р.с.
e  B 2 W ,
K K
де  –– довжина активної частини секції, м;
 –– швидкість руху секції, м/с;
W –– кількість витків у секції.
Таким чином, у комутуючій секції індукуються е.р.с.

 e e  e . (5.1)
K
P
Припустимо, що сума е.р.с. у короткозамкненій (комутуючій) секції дорі-
внює нулю. Визначимо закон зміни струму в часі у цієї секції за період комута-
ції. При цьому нехтуємо опором секції і з’єднувальних провідників між секцією
і колекторними пластинами. Ширину щітки беремо рівною ширині колекторної

пластини. Опір перехідних контактів між щіткою і колекторними пластинами
позначимо через r, і r (рис.5,2,а). Ці опори обернено пропорційні площам
2
зіткнення щітки А з колекторними пластинами відповідно F 1 i F 2:
r F
1 2
 .
r F
2 1
Площі зіткнення щітки з колекторними пластинами пропорційні часу t, що
пройшов з початку комутації
F 1 t, a F 2  Т–t,

де Т –– період комутації, тобто час, протягом якого щітка А перейде з другої
колекторної пластини на першу.
Струми і 1 і і 2 обернено пропорційні опорам r, і r
2
i r F t
1 2 1
   .
i r F T t 
2 1 2
Звідси

Рівняння для вузлів в і г відповідно першому закону Кірхгофа
і +і-і =0, і -і-і =0.
1
я
я
2
Звідси
і =і –і, і = і +і.
я
2
1
я
Тоді
i  i t
я
 .
i  i T  t
я
Розв’язавши це рівняння відносно і, матимемо
T  2t
i  i  ,
я (5.2)
T
де і –– струм у короткозамкненій секції в будь-який момент часу, А;