Page 22 - 352_

При дії рівномірно розподіленої по всій поверхні пластини наван-

таження інтенсивністю q (див.рис.3.1,б) із (3.7) отримаємо умови для
н

визначення залежних масштабів m і m ω
q
 qa 3   qa 3 
     ; (3.15)
 D  M  D  H




 б q щ  б q щ
 a    a  ; (3.16)
  M   H
q M m D
m  q  3 ; (3.17)
q
m
H
a
 М m а
m   . (3.18)


Н m  q
Вимірявши прогин пластини-моделі від навантаження і порівнюючи
його з розрахунковим для моделі на основі (3.17), отримаємо

щ М
q = m q . q і  ; щ  m щ .
Н
M
M
Н
Простим перерахунком знаходимо прогин у центрі пластини від дії
згинаючого моменту М рівномірно розподіленого по контуру пластини
(див. рис.3.7, в). По аналогії з попередніми випадками навантаження

отримаємо
 Мa   М  a  M    M  
 D    D  ;  a    a  ;
  M   H   M   M

M M m D  M m a
m M   ; m   ;

M H m a  H m 
 M
M  m M ;  ;   .
M M H M H m 

3.4 ПОСТАНОВКА ЗАДАЧІ ТА ПОРЯДОК ВИКОНАННЯ
У відповідності до заданого варіанту (табл.3.1, 3.2) необхідно здійс-

нити фізичне моделювання симетричного згину круглої пластини пос-

тійної товщини, вільно обпертої по контуру радіусом r і товщиною 
н
H
для випадків навантаження зосередженою силою Р, розподіленим наван-

21