Page 21 - 352_

для пластини радіусом a , товщиною  , виготовленої із матеріалу з
м
м
циліндричною жорсткістю D
м
a D б P б q б М
m  M ; m  M ; m  M ; m  q  M ; m б  M . (3.9)
a a H D D H б P б P H б q H М б М H

Решту залежних масштабів m , m , m і m визначають для
 p q M
конкретних граничних умов.

Для випадку навантаження пластини зосередженою силою Р, прик-
ладеною по центру тяжіння (див. рис.3.1, а ), застосовуємо рівняння

(3.6) у припущенні, що L ∩ a – радіус пластини; P ∩ P – зосереджене

навантаження, тоді
 Pa   Pa 
 D    D  ; (3.10)
  M   H

 б P щ  б P щ
 a    a  . (3.11)
  M   H
Співвідношення (3.10) і (3.11) є умовами, із яких знаходять залежні

масштаби m і m для збереження фізичної подібності процесу згину
Р 
пластини.
Із (3.10) і (3.11) отримаємо

P M m D
m   ; (3.12)
P P H m a

щ m a
m  M  . (3.13)
щ щ H m б P

За заданою для натури силою P , визначають відповідну силу P =
Н
M
.
m P для моделі.
P
Н
Вимірявши прогин моделі і порівнявши його з підрахованим за фо-
рмулою (3.1), отримаємо  .
M
Тепер за (3.13) знаходимо шуканий прогин для натури:

щ М
щ  m щ . (3.14)
Н

20