Page 31 - 313_

молекулах (за рахунок деформації електронних оболонок атомів). У
природніх умовах (без дії зовнішнього електричного поля) векторна сума
всіх дипольних моментів діелектрика дорівнює нулю. Дипольні моменти
полярних молекул орієнтовані хаотично, а для неполярних молекул вони
взагалі відсутні.
При внесенні діелектрика в зовнішнє електричне поле
відбувається його поляризація - в об’ємі діелектрика виникає сумарний
дипольний момент, який не дорівнює нулю. Кількісною характеристикою

поляризації діелектрика є вектор поляризації P (або поляризованість)
 1
(33.2). Поляризованістю (вектором поляризації P ) називається
відношення сумарного електричного дипольного моменту всіх молекул
діелектрика до його об’єму V.
 1 n 
P   p (33.2)
i
V i 1

У формулі (33.2) p - дипольний момент і-тої молекули; n -
i
загальна кількість молекул в об’ємі V. Для більшості діелектриків (крім

сегнетоелектриків) їх поляризованість пропорційна напруженості E
електричного поля. Ця залежність у системі СІ визначається
3
співвідношенням (33.3), де - діелектрична сприйнятливість речовини;  -
о
-12
електрична стала, яка дорівнює 8,85х10 Ф/м.

 
P     E (33.3)
0
Значення діелектричної сприйнятливості залежить від природи
діелектрика та його температури. Тепловий рух перешкоджає орієнтації
диполів і тому з підвищенням температури, значення  зменшується.
Явище поляризації діелектрика приводить до зменшення в ньому
напруженості електричного поля. Так, якщо діелектрик знаходиться в

зовнішньому електричному полі напруженістю E (рис.33.2), то на краях
o
діелектрика виникають зв’язані заряди: +q зв і –q зв - заряди кінців диполів.
Всередині діелектрика поле протилежних кінців диполів компенсується.
Залишається нескомпенсованим поле зв’язаних зарядів.

 
1
Вектор поляризації P (велика буква), а дипольний момент молекули p (мала
буква).
2
 - грецька буква «хі».

31