Page 100 - 106

99

Перерахунок поля у нижній півпростір у тривимірному
випадку (за Веселовим Н.Е.):

M
U ) h , 0 , 0 (  U ) 0 , 0 , 0 (    (U j ) 0 , r  (U ) 0 , 0 , 0  k , (3.31)
j
j 1

де
1
N   1  
k     1 n C n 1 n h    r 2  n 2 h 2   r 2  n 2 h 2   ;
2
2
j N 1 j j 1

n 1  

U j ) 0 , r ( - середні значення поля по колу радіусом r ,
j
центр якого в розрахунковій точці.

Обмеження на M (розмір радіуса вікна трансформації)
або N (обмеження на кількість членів біноміального ряду)
визначають підчас розрахунків за значеннями чергового члена
ряду (ряди збіжні), для останнього члена попередньо задають
певне достатнє обмеження. Як правило, M та N  10.

За технологією розрахунків алгоритми перерахунку
уверх та вниз тотожні. Для продовження поля униз
рекомендують виконати попереднє згладжування, наприклад,
за способом Маловічко О.К.

Перерахунок гравітаційних аномалій у треті похідні
потенціалу. З теорії гравітаційного потенціалу відомо, що
спостережене поле сили тяжіння є першою вертикальною
похідною гравітаційного потенціалу:

 V
U  V  . (3.32)
z
z 