Page 104 - 106

103

залежність між розмірами вікна осереднення та глибиною
залягання геологічних утворень, аномалії від яких необхідно
виділити в сумарному полі за таким способом, в більшості
випадків можна прийняти L  (14)h ℓ , де h ℓ – передбачена
глибина залягання пошукових об’єктів.

Перерахунок магнітних аномалій у верхній півпростір
пропонується виконувати за способом Логачова А.А.
Припускається, що поле зумовлене не реальним розрізом, а
фіктивними магнітними масами, які розташовані вздовж
профілю спостережень. За такими умовами по профілю
спостережень кожна точка x 0 розташована безпосередньо на
поверхні фіктивного намагніченого тіла. Для намагніченості
вертикального спрямування спостережене поле Z або T можна
пов’язати з поверхневою густиною фіктивних магнітних мас 
за формулою:

Z a x ( 0 )  2 x ( J  0 )  2 x (   0 ). (3.37)

Звідки поверхнева густина:

x ( Z )
 x( 0 )  0 . (3.38)
2 

Приймають, що в межах кроку спостережень x
поверхня є горизонтальною площиною, а густина  є сталою.
Для такої моделі поле в точці P на висоті h, зумовлене одним
відрізком x (рисунок 3.4), визначається:

1
Z h ) P (  2 x (   0 )      x ( Z 0 ) , (3.39)
