Page 9 - 87

8
3) кількість енергії, поглинутої при підвищенні температури від Т плавл. до
Т пароутв.:
Т пароутв.
H 3 =  Ср 1 dT
Тпл.
4) тепловий ефект пароутворення при Т пароутв.:
H 4 = λ пароутв.
5) тепловий ефект при підвищенні температури від Т пароутв. до Т 2:
Т 2
H   Ср 2 dT
5
Tпароутв .

Сумарний тепловий ефект для проведення даного перетворення:
Q P = H 1 + H 2 + H 3 + H 4+H 5.

Теплова енергія, що поглинається із зовнішнього середовища при зміні
стану, називається прихованою теплотою зміни стану. При пароутворенні
вона позначається через λ пар. ( при р=соnst. ), при плавленні – L пл. (при р=const ).

Другий закон термодинаміки

Теплота не може самочинно переходити від менш нагрітого тіла до

більш нагрітого.
A Q Q - T T -
= 1 2 = 1 2
Q Q T
1 1 1
Q 1, Q 2 - кількості теплоти, надані тілу 1 і 2.
Т 1, Т 2 - температури тіл 1 і 2 (1 - тепловіддавач, 2 - теплоприймач).

Дослідження співвідношення між теплотою і роботою показало їх

нерівноцінність. Якщо всю роботу можна перетворити в тепло, то всю теплоту
не можна перетворити в роботу.
Існує функція стану S, яка називається ентропією, яка показує ту частину
енергії, яку не можна перетворити в роботу,така, що
 Qзвор
dS 
Т
Для самочинних процесів S > 0.
Ентропія S є мірою хаотичності в системі. Чим більше значення ентропії,
тим менш впорядкована є система.
При будь-яких змінах в ізольованій системі ентропія завжди зростає.
Перехід системи з більш упорядкованого стану в менш упорядкований стан
супроводжується збільшенням ентропії. Ентропія пов'язана з термодинамічною
ймовірністю реалізації стану системи рівнянням:
S = k Б lnW,
де k Б - константа Больцмана, W - термодинамічна ймовірність.