Page 80 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

де t – час проходження довжини вільного пробігу .
 
t   , тому що    (5.9)
   сер  T T сер
T
Тому остаточно
eE 
 сер  . (5.10)
2 m T
Підставимо значення середньої швидкості напрямленого
руху електронів з формули (5.10) в формулу (5.5). Одержимо
закон Ома з електронної точки зору
e E 
j  e n  . (5.11)
0
2 m T
Всі величини, крім напруженості, – сталі даного металу.
Густина струму в металі пропорційна напруже-
ності електричного поля, що відповідає закону
Ома в диференціальній формі

j   E . (5.12)
Коефіцієнт пропорційності між густиною струму і на-
пруженістю – це питома провідність
2
e  n 
  0 . (5.13)
2 m T
Як бачимо, питома провідність зменшується з підви-
щенням температури, бо зростає швидкість теплового руху
електронів (див. формулу 5.1).

5.1.3 Закон Джоуля-Ленца
Електрон перед черговим зіткненням набуває кінетичну
енергію
2
2
m 2 e 
2
 k  max   E . (5.14)
2 2m T 2

75