Page 42 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Рисунок 2.8

Якщо лінії вектора напруженості E мають напрям під го-
стрим кутом до межі, то в другому середовищі вони залом-
люються (так само, як і лінії вектора D), але розриваються (на
відміну від D).

Теорема Гаусса – Остроградського в діелектрику

Оскільки потік вектора індукції можна виразити через
потік вектора напруженості з (2.8) і (2.9)

D 
Ф  DdS   E 0 dS   0 EdS   0 Ф ,
E
S S S
q
то теорема Гаусса-Остроградського  E  EdS   i набу-

S  0
де більш простого вигляду
q  n

 0 Ф E   0  EdS   i 0  DdS   i
q . (2.10)
S  0 S  i 1
Повний потік вектора індукції через замкнену поверх-
ню дорівнює алгебраїчній сумі зарядів, що містяться
всередині цієї поверхні.

38