Page 37 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

l q 
p 
Дипольний момент цього диполя   i   
l S як-
раз і дорівнює сумі дипольних моментів в об’ємі пластини
V  Sl , де

  p  lS  V
P  i     . (2.2)
V V V
За означенням (2.1) поляризованість пластинки дорівнює
поверхневій густині поляризаційного заряду.

Діелектрична сприйнятливість.
Відносна діелектрична проникність

Напруженість зовнішнього електричного поля Е 0. Поля-
ризаційні заряди створюють зустрічне електричне поле на-
1
пруженістю Е , яке зменшує зовнішнє електричне поле.
Результуюче поле в діелектрику визначається, як різниця
напруженості зовнішнього поля і поля діелектрика
1
E рез  E  E . (2.3)
0
При напруженостях полів значно менших внутріатомних
E 0  10 11 В м деформації молекул пропорційні діючим елек-
тричним силам, а дипольні моменти пропорційні напруженос-
ті електричного поля. Поляризованість діелектрика Р, що є
сумою дипольних моментів в одиниці об’єму, пропорційна
напруженості електричного Е рез поля в діелектрику (виняток –
сегнетоелектрики)
Ф  ж  0 E рез , (2.4)

де ж – коефіцієнт пропорційності, що називається електрич-
-12
ною сприйнятливістю;  0=8,8510 Ф/м – електрична стала є
додатковим множником в СІ, тобто залежить від вибору оди-
ниць.
Напруженість поля поляризаційних зарядів, що виника-
ють на двох паралельних гранях, визначається за формулою
(1.18) для вакууму.
E 1    ,
0

33