Page 41 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Додаткове електричне поле в діелектрику, створене зв’я-
заними поляризаційними зарядами, відрізняється від електри-
1
чного поля, що існує в вакуумі. Співвідношення між E 0 і E в
різних середовищах має різне значення.
Щоб спростити опис електричного поля в неоднорідно-
му діелектрику, вводять особливу розрахункову величину –
вектор електричного зміщення, або вектор електричної
індукції D.
Для ізотропного середовищ вектор D дорівнює добут-
ку напруженості результуючого поля E на діелектри-
чну проникність середовища  і електричну сталу  0
 
D  0 E . (2.8)

В загальному випадку
  
D   0 E  P .
Кл
Одиниця вимірювання в CI  D .
м 2
Напруженість E в речовині характеризує електричне по-
ле вільних і зв`язаних зарядів, а електричне зміщення D – еле-
ктричне поле вільних зарядів.
Напрям вектора електричного зміщення співпадає з век-
тором напруженості поля.
Можна ввести поняття потоку вектора електричної інду-
кції як кількість ліній індукції через довільну площу S

Ф D  D dS . (2.9)
S
При графічному зображенні полів з допомогою ліній ве-
ктора напруженості E в неоднорідному полі густина їх зміню-
ється на межі середовищ з різним значенням діелектричної
проникності , тоді як густина ліній індукції лишається ста-
лою (рис. 2.8). Лінії напруженості на межі двох середовищ ро-
зриваються, а лінії індукції неперервні.

37