Page 43 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

В такій формі теорема Гаусса-Остроградського справед-
лива і в неоднорідному діелектрику.

2.5 Електричне поле в металах
Внесемо металевий предмет в електростатичне поле або
надамо йому деякий заряд. На вільні заряди почне діяти елек-
тростатичне поле, яке приведе їх в рух.
Переміщення вільних зарядів продовжується дуже коро-
ткий час, доки не встановиться рівноважний розподіл зарядів,
при якому електростатичне поле всередині металу перетворю-
ється в нуль.
Напруженість електричного поля в усіх точках всередині
металу дорівнює нулю (E=0).
Відсутність електричного поля всередині металу згідно з
(1.40) означає, що потенціал в усіх точках, включаючи безпо-
середньо розташовані під поверхнею металу, постійний.
Зовні металу електричне поле не дорівнює нулю. Повер-
хня металу повинна бути еквіпотенціальною, а напруженість
зовнішнього електричного поля напрямлена по нормалі до по-
верхні. Якби це було не так, під дією дотичної складової на-
пруженості заряди почали б переміщуватись уздовж поверхні
провідника. Поверхнева густина зарядів на поверхні металу не
однакова, на загостреннях поверхні вона вища. Напруженість
електричного поля поблизу поверхні металу визначається згі-

дно з теоремою Гаусса, формулою (1.18’) E  , де  – по-
 0
верхнева густина зарядів на поверхні металу,  – діелектрична
проникність діелектрика, що оточує метал.

39