Page 217 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

При цьому збільшиться лінійна густина зарядів
q q 
1
    . (9.35 )
 1  2  2
  1 1
c 2 c 2
За попередніми міркуваннями електрична сила
2
  2     
F елект . р релятивіст ська  2  a   2 . (9.36)
o
2  o a 1 
c 2
Як бачимо, величина електростатичної сили в рухомій

 2
системі координат більша в   1 1 разів і може дося-
c 2
гати нескінченно великих значень при   c . При швидкостях
руху системи значно менших швидкості світла (  c ) мно-
жник прямує до одиниці, і розрахунки можна робити за фор-
2
 
мулою F електр  , як і при нерухомій системі координат.
  2 o a

в) Релятивістська магнітна сила
В нерухомій системі координат ця сила не виникає. Сис-
тема відліку XYZ рухається відносно проводів з швидкістю
 . Відносно системи відліку провідники з зарядами будуть
рухатись вліво. Це рівнозначно рухові зарядів. Рух зарядів –
це струм. Таким чином, по двох паралельних провідниках
протікає уявний струм I , який можна визначити через лінійну
густину зарядів і швидкість їх руху

q 
I      . (9.37)
t t
За формулою взаємодії паралельних струмів
2
ґ      2  2  
F магн  o  o , (9.38)
 2 a  2 a

212