Page 185 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ



I заг  I мікро  I макро  I провід  I мол . (8.8)
Закон повного струму
  n
 B l d   0  I   0 I заг
k
L k 1
в магнетику набуде вигляду
 

B l d   0 I провід  I мол . (8.9)
L
Циркуляція вектора магнітної індукції B в магнетику по
замкнутому контуру дорівнює алгебраїчній сумі струмів про-
відності і молекулярних струмів, охоплених цим контуром,
помноженій на магнітну сталу  .
0
Вектор B характеризує результуюче поле, створене як
макроскопічними струмами в провідниках (струмами провід-
ності), так і мікроскопічними струмами в магнетиках.
Намагніченість J створюється молекулярними струма-
ми, тому можна довести, що теорема про циркуляцію справе-
длива і для вектора намагніченості.
Дійсно,
 

B l d   0 I мол . (8.10)
L
Циркуляція додаткового магнітного поля B’ по за-
мкнутому контуру L дорівнює добутку магнітної
сталої  0 на сумарний молекулярний струм, що охоп-
люється цим контуром.

Але B   0 J , тому
 

 0 J l d   0 I мол . (8.11)
L
Перепишемо рівність (8.9) так:
 
 B l d   0 I провід   0 I мол ,
L
і перенесемо  0 I мол в ліву частину

180